Техническая электродинамика
для специальности 200800
Кафедра КИПР
Корогодов В.С.
2002 г.

Введение.

№ 1
Величина работы, которую совершает сила на прямолинейном пути есть:
• скаляр.

№ 2
Скалярное произведение двух векторов равно нулю, если вектора:
• ортогональны.

№ 3
Векторное произведение двух векторов равно нулю, если вектора:
• камплонарны.

№ 4
Производная от вектора (t) есть:
• касательная к линии L описываемой вектором (t).

№ 5
Если вектор постоянный (не зависит от t), то производная от вектора вида d/dt [f(t)C] оказывается:
• перпендикулярна вектору =F(t)*C.

№ 6
Из второго закона Ньютона следует, что:
• работу производит лишь тангенсальная составляющая силы.

№ 7
Градиент скалярной функции всегда есть:
• вектор.

№ 8
Дивергенция векторного поля всегда есть:
• скаляр.

№ 9
Дивергенция векторного поля это:
• поток поля (t) через поверхность этого объема.

№ 10
Ротор векторного поля есть:
• новое векторное поле;
• циркуляция поля по замкнутому контуру.

Основные положения теории электромагнетизма.

№ 11
Векторное поле (x,y.z) задано однозначно, если:
• известны div (x,y.z) и rot (x,y.z).

№ 12
Необходимым и достаточным условием потенциальности поля является:
• rot (x,y,z)=0.

№ 13
Необходимым и достаточным условием соленоидальности поля являются:
• div (x,y,z)=0.

№ 14
Из формулы для силы Лоренца следует, что фокусировку пучка заряженных частиц можно осуществить:
• используя электрическое и магнитное поля.

№ 15
Увеличить кинетическую энергию пучка заряженных частиц можно:
• электрическим полем.

№ 16
Собственными токами электромагнитного поля являются:
• ток проводимости.

№ 17
Ток генератора есть:
• сторонний ток.

№ 18
Если в выбранной точке пространства div B = 0, то:
• магнитные силовые линии замкнуты;
• векторное поле В нигде не имеет источников;
• магнитные заряды в природе отсутствуют.

№ 19
Электромагнитное поле в магнитодиэлектрике определено, если известны:
• относительная диэлектрическая и магнитная проницаемость.

№ 20
В средах, в которых вектора и , либо вектора и являются не коллинеарными, диэлектрическая, либо магнитная проницаемости являются:
• тензорами;
• функциями координат.

Уравнения Максвелла.

№ 21
Предпочтительнее пользоваться уравнениями Максвелла в интегральной форме, если:
• известны в явном виде уравнения контура, поверхности и объема, содержащего электрические заряды.

№ 22
Принцип суперпозиции электромагнитных полей заключается в том, что:
• общее решение есть сумма частных решений помноженных на произвольные постоянные коэффициенты a_i , где i – номер частного решения.

№ 23
Мгновенное значение вектора, гармонически изменяющегося во времени, есть:
• реальная часть самого вектора.

№ 24
Амплитуды двух гармонически изменяющихся во времени векторов имеют вид ₁=E₀* _x и ₂=j*E₀* _x. Из условия следует, что:
• вектора параллельны орту _x.

№ 25
Вектор Пойтинга для гармонического процесса имеет вид
, где:
• первое слагаемое есть усредненная за период плотность потока мощности, а второе - колеблющаяся часть мощности, среднее значение которой за период равно 0.

№ 26
Из четвертого уравнения Максвелла div =0 следует, что магнитных зарядов в природе не существует. Однако при расчете, например, антенн вводят сторонний магнитный ток j_ст с целью:
1) придания симметричного вида первого и второго уравнений Максвелла;
2) если известно решение для вектора , то автоматическая запись решения для вектора осуществляется путем простой замены ε ↔ μ_a, j^э_ст ↔ j^м_ст;
3) доказательства дуальности (двойственности) электромагнитного процесса.

№ 27
Введение стороннего магнитного тока позволяет:
• доказать лемму Лоренца.

№ 28
Для того, чтобы найти мгновенное значение поля в методе комплексных амплитуд, необходимо:
• домножить реальную часть на показательную функцию вида exp (jωt).

№ 29
Действительная часть диэлектрической проницаемости (ε_a=ε′_a+j*ε′^′_a) определяется:
• процессами поляризации в веществе.

№ 30
Тангенс угла диэлектрических потерь определяется только:
• отношением мнимой части к действительной части диэлектрической проницаемости.

Плоские электромагнитные волны.

№ 31
Математической моделью однородной плоской волны является функция:
1) A(z,t)=A_mcos(ωt-βz);
2) A(z,t)=Re{A_me^-jβzejωt};
3) A(z,t)=Re{_m)e^-jβz}.

№ 32
Мгновенные значения функции A(z,t) определяется аргументами:
• (z,t).

№ 33
Колебания в точке с координатой Z>0 запаздывает по фазе на величину:
• βz – радиан.

№ 34
Плоскостью равных фаз или волновым фронтом называется плоскость:
1) перпендикулярная оси Z;
2) плоскость, удовлетворяющая при любых t уравнению ωt-βz=const;
3) плоскость XOY (волна распрастроняется вдоль оси z).

№ 35
Процесс распространения электромагнитной волны характеризуется коэффициентом распространения γ=α+iβ, где α – коэффициент ослабления, β – коэффициент фазы. Волновой процесс осуществляется, если:
1) γ – комплексное число;
2) γ – мнимое число.

№ 36
Электромагнитная волна является плоской однородной волной только в случае, если:
1) отличная от нуля проекция E_x удовлетворяет уравнению -∂E_x/∂X=0;
2) E_x≠0, E_y=E_z=0, и -∂E_x/∂X=0.

№ 37
В однородной плоской волне векторы и :
1) перпендикулярны;
2) ⊥ ⊥ Z ⊥ – оси распространения.

№ 38
Волна называется правополяризованной, если:
• E_x=E_m1cos ωt, E_x=-E_m2sin ωt.

№ 39
Комплексный характер характеристического сопротивления среды означает, что:
1) среда с потерями на Джоулево тепло;
2) среда с потерями, вектора и колеблются не синфазно;
3) имеется сдвиг фаз между векторами и , пропорциональный тангенсу угла диэлектрических потерь.

№ 40
Волновой вектор плоской волны образует одинаковый угол φ1 с положительными направлениями осей x,y,z декартовой системы координат. Это угол:
• 57.74°.

Граничные условия для векторов электромагнитного поля.

№ 41
Нормальные составляющие вектора магнитной индукции на границе раздела двух сред:
• непрерывны.

№ 42
Касательные составляющие векторов напряженности магнитного поля:
• непрерывны.

№ 43
На границе раздела идеального проводника плотность поверхностного электрического тока численно равна:
• касательной проекции вектора напряженности магнитного поля.

№ 44
Нормальные составляющие векторов электрического смещения на границе раздела двух сред:
• непрерывны, если на границе отсутствуют электрические заряды.

№ 45
Нормальные составляющие векторов напряженности электрического поля на границе раздела:
• претерпевают скачок.

№ 46
Касательные составляющие векторов напряженности электрического поля на границе раздела двух сред:
• непрерывны.

№ 47
Силовые линии электрического вектора подходят к поверхности идеального проводника:
• по касательной.

№ 48
Если диэлектрическая проницаемость второй среды стремится к бесконечности то, независимо от ориентации электрического поля в первой среде, на границе раздела двух сред имеет место только:
• касательная.

№ 49
Граничные условия имеют место только:
• в окрестности выделенной точки на поверхности;
• на всей поверхности раздела, исключая особые точки.

№ 50
Вектор нормали к границе раздела берется со знаком плюс, если:
• восстановлен к внешней границе.

Электромагнитные волны в средах с частотной дисперсией.

№ 51
Частотная дисперсия при распространении радиоволн имеет место, если:
• диэлектрическая проницаемость среды, в которой распространяется волна, есть функция частоты;
• магнитная проницаемость есть функция частоты;
• диэлектрическая и магнитная проницаемости одновременно являются функциями частоты.

№ 52
Любая проводящая среда является дисперсной, если:
• магнитная проницаемость есть функция частоты.

№ 53
Среды, в которых токи проводимости на заданной частоте превышают токи смещения и поляризационные токи называются металлоподобными:
• всегда.

№ 54
В металлоподобной среде:
• коэффициенты фазы и ослабления численно равны всегда.

№ 55
Глубина проникновения электромагнитных волн в металлоподобную среду:
• уменьшается с ростом частоты и удельной проводимости.

№ 56
Коэффициент ослабления равен нулю:
• если характеристическое сопротивление плазмы есть действительное число.

№ 57
Групповая скорость характеризует скорость распространения:
• узкополосного радиоимпульса.

№ 58
В бесстолкновительной плазме с параметром f_пл=6.5 МГц распространяется радиоимпульс, имеющий несущую частоту f0=32 МГц и эффективную ширину спектра Δf=1.6 МГц. Найти расстояние на котором при распространении радио-импульса, его длительность удваивается.
• L≈100 км.

№ 59
Параметр лондоновской длинны в сверхпроводнике есть:
• глубина проникновения постоянного магнитного поля;
• глубина проникновения постоянного тока.

№ 60
Сверхпроводящая среда характеризуется комплексной удельной проводимостью =σ_n-jσ_s. Мнимый характер проводимости связан с тем, что:
• между током и вызывающим его электрическим полем имеется фазовый сдвиг на 90 градусов.

Распространение электромагнитных волн в анизотропной среде.

№ 61
Электрон атома, благодаря движению по Боровской орбите, обладает:
• орбитальным и спиновым магнитным моментами.

№ 62
Любая система, обладающая магнитным моментом, стремится занять такое положение, чтобы вектор намагниченности системы и внешнее подмагничивающее поле ₀ стали:
• параллельными.

№ 63
Явление избирательного поглощения электромагнитной энергии в ферромагнетиках называют ферромагнитным резонансом, при этом частота ферромагнитного резонанса пропорциональна:
• величине подмагничивающего поля;
• отношению заряда электрона к его массе.

№ 64
В высокочастотном электромагнитном поле магнитная индукция и напряженность магнитного поля в ферромагнетике связаны магнитной проницаемостью вещества, которая является:
• тензором.

№ 65
Намагниченный феррит является материальной средой с частотной дисперсией фазовой скорости, что следует из зависимости компонент тензора магнитной проницаемости от:
• от частоты колебаний электромагнитного поля.

№ 66
При поперечном распространении электромагнитных волн в намагниченном феррите имеет место:
• обыкновенная волна;
• Н - волна.

№ 67
Фазовые скорости обыкновенной и необыкновенной волн в поперечно намагниченном феррите в общем случае различны, что приводит к эффекту Коттона – Мутона, при котором происходит преобразование поляризации плоской волны в слое гиротропной среды в:
• круговую;
• эллиптическую.

№ 68
При продольном распространении волн в намагниченном феррите существуют:
• обе независимые волны с левым и правым направлением вращения.

№ 69
Невзаимный характер поворота плоскости поляризации волны в гиротропной среде при продольном распространении заключается в том, что знак угла поворота не зависит от:
1) направления распространения волн;
2) направления подмагничивающего поля.

№ 70
Эффектом Фарадея называют явление поворота плоскости поляризации электромагнитной волны в гиротропной среде при ее распространении:
• вдоль подмагничивающего поля.

Падение плоских электромагнитных волн на границу раздела двух сред.

№ 71
На поверхности идеального проводящей плоскости модуль суммарного вектора напряженности магнитного поля в два раза больше модуля Н_пад и Н_отр, поскольку:
• должен выполнятся закон сохранения энергии.

№ 72
Коэффициент отражения от диэлектрического полупространства с ε>0 всегда меньше нуля, что означает:
• амплитуда электрического вектора отраженной волны сдвинута по фазе на 180° относительно амплитуды электрического вектора падающей волны.

№ 73
Известно, что коэффициент отражения от диэлектрического слоя является частотно – зависимым. Однако, минимальный коэффициент (R=0) имеет место, если:
1) ε_диэл=1;
2) βL=π на любой частоте.

№ 74
Плоскостью падения плоской электромагнитной волны на диэлектрическое полупространство под произвольным углом называется плоскость в которой лежат вектора:
• вектора Пойнтинга падающей, отраженной и преломленной волн.

№ 75
Перпендикулярная поляризация характерна тем, что:
1) плоскость поляризации, содержащая направление вектора , перпендикулярна плоскости падения;
2) плоскость, содержащая векторы , параллельна плоскости падения.

№ 76
Параллельная поляризация характерна тем, что:
1) плоскость, содержащая все три вектора , параллельна плоскости падения;
2) плоскость, содержащая все три вектора , перпендикулярна плоскости падения.

№ 77
Минимальный коэффициент отражения (R=0) может быть достигнут:
• при параллельной поляризации.

№ 78
Отраженная волна при наклонном падении на границу раздела двух материальных сред отсутствует, если:
• угол падения равен углу Брюстера.

№ 79
Поверхностные волны, имеющие место при углах падения больших угла полного внутреннего отражения называют замедленными волнами при этом, наибольшее замедление фазовой скорости будет при углах падения:
• φ=π/2.

№ 80
Приближенные граничные условия Леонтовича можно использовать, если:
• вторая среда имеет комплексный показатель преломления;
• вторая среда имеет комплексное характеристическое сопротивление;
• угол преломления стремится к нулю независимо от угла падения.

Основы теории направляемых электромагнитных волн.

№ 81
При падении плоской волны с параллельной поляризацией на идеальную проводящую плоскость результирующее электромагнитное поле, за счет интерференции падающей и отраженной волн, будет иметь составляющие:
• Е_x, E_z, Н_y.

№ 82
При падении плоской волны с параллельной поляризацией на идеальную проводящую плоскость результирующее электромагнитное поле, за счет интерференции падающей и отраженной волн, будет иметь составляющие: Е_x, E_z, Н_y. Из этого следует, что такая волна будет неоднородной плоской волной, если угол падения:
• 0 < φ < 90°.

№ 83
При падении плоской волны с перпендикулярной поляризацией на идеально проводящую плоскость результирующее поле, за счет интерференции падающей и отраженной волн, будет иметь составляющие:
• Е_y, Н_x, Н_z.

№ 84
При падении плоской волны с перпендикулярной поляризацией на идеально проводящую плоскость результирующее поле, за счет интерференции падающей и отраженной волн, будет иметь составляющие: Е_y, Н_x, Н_z. Из этого следует, что такая волна будет неоднородной плоской волной, если угол падения:
• 0 < φ < 90°.

№ 85
Фазовая скорость волнового процесса направляемых волн над проводящей поверхностью определяется:
• продольным волновым числом.

№ 86
Структура полей электромагнитных волн Е – и Н – типов отличаются тем, что:
• для Е – волны Е_z≠0; Н_z=0; а для Н – волны H_z≠0; E_z=0.

№ 87
При любом угле падения φ, отличном от 90° фазовая скорость больше скорости света:
• для Е – и Н – волн.

№ 88
При каком угле падения продольная и поперечная длина волны для Е – и Н – волн равны:
• φ=45°.

№ 89
Структура силовых линий волны типа Е над идеальной проводящей плоскостью, совпадающей с плоскостью XOZ, представляет собой картину стоячих волн вдоль оси Х, при этом вектор :
• параллелен плоскости YOZ;
• параллелен оси Y.

№ 90
Структура силовых линий волны типа Н над идеально проводящей плоскостью, совпадающей с плоскостью YOZ, представляет собой картину стоячих волн вдоль оси Х, при этом вектор :
• параллелен плоскости XOZ.

Прямоугольный металлический волновод.

№ 91
Формулы перехода для проекций векторов направляемого электромагнитного поля позволяют:
• найти поперечные составляющие, если известны функции Е_z(x,y) и H_z(x,y).

№ 92
Однородной краевой задачей Дирихле называется краевая задача, согласно которой:
• искомая функция должна обратится в нуль на границе области.

№ 93
Однородной краевой задачей Неймана называется краевая задача, согласно которой:
• первая производная функции по нормали должна обратится в нуль на границе области.

№ 94
Из решения краевой задачи для волн типа Е в прямоугольном волноводе следует, что возможно раздельное существование сколь угодно большого числа волн типа:
• Е_mn, m и n – целые числа.

№ 95
Из решения краевой задачи для волн типа Н в прямоугольном волноводе следует, что возможно раздельное существование сколь угодно большого числа волн типа:
1) Н_0n;
2) Н_m0.

№ 96
Основным (низшим) типом волны в прямоугольном волноводе является волна:
• Е₁₀.

№ 97
Характеристическое сопротивление прямоугольного волновода, работающего на волнах Е – типа, есть функция частоты и при λ₀=λ_кр равно:
• 0.

№ 98
- на волнах H – типа:
• ∞.

№ 99
Бегущие волны в прямоугольном волноводе имеют место, если:
1) β=g;
2) β>g.

№ 100
По прямоугольному волноводу распространяется волна Н₁₀ – типа, при этом поляризация магнитного вектора может быть:
• эллиптической;
• круговой, с левым направлением вращения;
• круговой, с правым направлением вращения.

 

№ 101
Метод разделения переменных, используемый для решения дифференциальных уравнений, второго порядка, заключается в том, что искомое решение представляется в виде:
• произведение трех функций одна из которых зависит только от r, другая – только от φ, третья – только от Z.

№ 102
Корень функции Бесселя есть значение аргумента функции при котором сама функция:
• обращается в нуль.

№ 103
Физический смысл индексов m и n волны Е_mn в круглом металлическом волноводе означает:
• m – число стоячих полуволн вдоль координаты φ, а n – число стоячих полуволн по радиальной координате r.

№ 104
Путем последовательной деформации прямоугольного волновода можно получить круглый металлический волновод. Интересно, а какой тип волны будет в круглом волноводе если по прямоугольному волноводу распространяется волна типа Н₁₀:
• Н₁₁.

№ 105
Низшим типом колебаний Е_mn в круглом волноводе является волна:
• Е₀₁.

№ 106
Низшим типом колебаний Н_mn:
• Н₁₁.

№ 107
Какой тип волны в круглом металлическом волноводе предпочтительней использовать для дальней связи:
• Е₀₁.

№ 108
В круглом металлическом волноводе могут распространятся электромагнитные колебания основного типа с длиной волны:
1) λ₀ < 3,41 a;
2) 3,41 a > λ₀ > 2,61 a.

№ 109
Определите диапазон частот, в пределах которого в круглом волноводе диаметром 4 см может распространятся только волна основного типа.
• 2,2 ГГц < f_раб < 2,9 ГГц.

№ 110
Наибольшее применение в технике СВЧ получили, так называемые симметричные волны в круглом металлическом волноводе. Простейшей волной такого типа является волна:
• Е₀₁.

Волноводы с волнами типа Т.

№ 111
Фазовая скорость Т – волн в волноводе удовлетворяет условию:
• V_ф=с.

№ 112
Длину волны генератора, соответствующую случаю β=g, называют критической длиной волны данного типа и обозначают λ_кр. Тогда для волн типа Т будем иметь:
• λ_крТ=∞.

№ 113
Из электростатики известно, что Е(x,y)=-grad φ_э(x,y). Можно показать, что в отсутствие зарядов в волноводе с Т – волной, это соотношение удовлетворяет:
• третьему уравнению Максвелла.

№ 114
Волны типа Т могут распространяться:
• в волноводе, в котором имеется два и более изолированных друг от друга токонесущих проводника.

№ 115
Амплитуда вектора напряженности электрического поля в поперечной плоскости коаксиального волновода имеет проекции вдоль единичных векторов:
• _r.

№ 116
Коаксиальный волновод, в справочной литературе, рекомендуется использовать при f_раб ≤ 10 ГГц, что обусловлено:
• потерями в проводниках.

№ 117
Низший тип волны в микрополосковом волноводе, имеющий нулевое значение критической частоты, принято называть квази – Т – волной, что означает существование:
• Т – волн, Е – волн и Н – волн, одновременно.

№ 118
Характеристическое сопротивление микрополосковой линии совпадает с волновым сопротивлением при:
• b/h=1, где b – ширина полоска, h – толщина подложки.

№ 119
Входное сопротивление нагруженного отрезка волновода с Т - волной есть функция его длины, поэтому короткозамкнутый отрезок имеет индуктивное сопротивление, если:
• l ≤ λ/4.

№ 120
Интересно, а в каком случае входное сопротивление любого отрезка равно волновому сопротивлению линии передачи независимо от его длины и от частоты?
• при Z_n=Z_в.

Колебательная система СВЧ. Объемные резонаторы.

№ 121
Замкнутый с двух сторон отрезок линии передачи и обычный колебательный контур отличается тем, что в резонаторе:
• имеется большое число длин волн, на которых выполняются условия резонанса;
• резонансная частота определяется длиной отрезка;
• резонансная частота кратна целому числу полуволн, укладывающихся на длине отрезка.

№ 122
Объемный резонатор отличается от короткозамкнутого отрезка двухпроводной линии тем, что:
• картина стоячих волн будет иметь место по всем трем координатам XYZ.

№ 123
В прямоугольном объемном резонаторе на волне Н₁₀ – типа резонансная частота внешнего, возбуждающего генератора определяется:
• размерами а и длиной отрезка l.

№ 124
Основным типом (основной модой) колебаний в прямоугольном резонаторе является мода:
• Н₁₀₁.

№ 125
Для моды Н₁₀₁ в прямоугольном резонаторе максимум электрического поля имеет при:
1) x=a/2; y=b/2; z=l/2;
2) x=a/2; 0 ≤ y ≤ b; z=l/2.

№ 126
- максимум магнитного поля при:
• x=0,a; y=0,b; z=0,l.

№ 127
Основным типом (основной модой) колебаний в цилиндрическом резонаторе является мода:
1) Е₀₁₀;
2) Е₁₁₁.

№ 128
В объемном резонаторе возможно существование мод:
• Е_mn0.

№ 129
В коаксиальном резонаторе возможно существование мод:
• Т_00Р.

№ 130
Для построения полосового частотного фильтра, объемный резонатор необходимо включить:
• по проходной схеме.

Согласование нагрузки с линией передачи.

№ 131
Под узкополосным согласованием понимается:
• достижение режима бегущей волны на единственной расчетной частоте;
• при расчете номиналов элементов согласующего устройства полоса рабочих частот не контролируется;
• что полоса рабочих частот определяется экспериментально после нахождения номиналов согласующих элементов.

№ 132
Узкополосное согласование может быть обеспечено с помощью:
• четверть волнового трансформатора;
• с помощью сосредоточенных реактивностей.

№ 133
При узкополосном согласовании достаточно иметь:
• две степени свободы – место включения согласующего устройства и его волновое сопротивление.

№ 134
При широкополосном согласовании решаются следующие задачи:
• получить максимальную полосу частот согласования при заданном значении допустимого КБВ.

№ 135
Широкополосное согласование с помощью реактивного согласующего устройства:
• не достигается при любом числе степеней свободы.

№ 136
Широкополосное согласование по постановке задачи близко к созданию частотно – избирательных фильтров, поэтому для построения согласующего устройства можно использовать:
• ступенчатые переходы – аналог чебышевского трансформатора.

№ 137
Исходными данными для проектирования широкополосного согласующего устройства являются:
• перепад волновых сопротивлений, средняя частота и полоса согласования.

№ 138
Перепад волновых сопротивлений Z_b1 / Z_bN, где N – число ступеней определяет:
• рассогласование в полосе пропускания.

№ 139
Полоса согласования определяет:
• масштабный коэффициент.

№ 140
Что может являться прототипом при проектировании однотипных СВЧ устройств?
• широкополосное согласующее устройство.

Узлы и детали СВЧ тракта.

№ 141
Согласованные нагрузки могут быть выполнены в виде:
• короткозамкнутого отрезка волновода с потерями.

№ 142
Требуется создать коаксиально – волноводный переход для прямоугольного волновода с волной типа Н₁₀. Каково ваше конструктивное решение, если задана полоса частот ≥ 20% при КБВ≈0.95?
• переход пуговичного типа и согласующей индуктивной диафрагмой.

№ 143
Возбуждение волны низшего типа Н₁₁ в круглом волноводе возможно с помощью прямоугольного волновода с волной типа Н₁₀. Для широкополосного согласования необходимо выбрать связь:
• с помощью плавного перехода с постепенной деформацией поперечного сечения.

№ 144
Повороты и изгибы линий передачи относятся к числу нерегулярностей, снижающих качество согласования и электропрочность. Во избежание этого применяют способ “подрезания” углов. Электропрочность волновода можно сохранить, если:
• изготовить плавный изгиб, длиной nλ_в/2, где n – целое число.

№ 145
Метод декомпозиции в анализе многополюсных устройств СВЧ позволяет:
• представить СВЧ тракт в виде ряда простых устройств;
• произвести замену простого устройства (базового элемента) некоторой схемой замещения, состоящей из сосредоточенных элементов L,C и R и из отрезков линии передачи;
• представить матрицу передачи СВЧ тракта в виде произведения матриц передачи составляющих базовых элементов.

№ 146
Аттенюаторы могут быть поглощающего типа, предельные и поляризационные. С целью микроминиатюризации аттенюатора следует выбрать:
• поглощающего типа.

№ 147
Конструктивно фазовращатель не отличается от аттенюатора поглощающего типа, а в чем тогда отличие:
• постоянная распространения чисто действительная величина;
• отсутствуют потери в диэлектрической пластине;
• отсутствует поглощающий слой на диэлектрической пластине.

№ 148
Чтобы участок круглого волновода с диэлектрической пластиной преобразовывал линейно поляризационную волну Н₁₁ в волну с круговой поляризацией, нужно:
• обеспечить равенство амплитуд и сдвиг по фазе между ними на π/2.

№ 149
Двойной волноводный тройник ('магический мост') представляет собой соединение в одно устройство:
• Е – и Н – тройников.

№ 150
Кольцевой мост из прямоугольного волновода, который свернут в кольцо в плоскости Е, волны Н₁₀, и присоединения к нему четырех плечей образует устройство:
• трех Н – тройников;
• трех Е – тройников.

 

№ 151
Ферромагнитный резонанс – избирательное поглощение электромагнитной энергии, характеризуется:
1) ларморовский частотой f₀=γН₀, где γ - отношение магнитного и механического моментов электрона;
2) ларморовской частотой и шириной линии поглощения по уровню 0,5 от максимального значения.

№ 152
Устройство СВЧ с ферритами подразделяются на:
• взаимные и невзаимные;
• невзаимные и управляющие;
• невзаимные, управляющие и с магнитной памятью.

№ 153
Эффект Фарадея – явление поворота плоскости поляризации линейно поляризованной волны при ее распространении в гиротропной среде имеет место при:
• продольном намагничивании.

№ 154
Вентили бывают:
• на эффекте Фарадея;
• на явлении ферромагнитного резонанса;
• со смещением поля.

№ 155
Циркуляторы бывают:
• фазовые;
• на эффекте Фарадея;
• с поперечно намагниченным ферритовым образцом.

№ 156
Ферритовые фазовращатели бывают:
• на эффекте Фарадея;
• с поперечно намагниченным вкладышем;
• тороидальные.

№ 157
Однорезонаторные ферритовые фильтры используют явления ферромагнитного резонанса (аналог колебательного контура), при этом, связанные линии передачи, объединенные через ферритовую среду необходимо разместить под углом:
• 90°.

№ 158
Наиболее распространенным является У циркулятор – симметричный тройник в плоскости Н, и намагниченной ферритовой шайбы в его центре, при этом волна проходит по пути:
1) 1 → 2 → 3 → 1;
2) 1 → 3 → 2 → 1.
в зависимости от направления подмагничивающего поля #math#l(Н,0), индексами 1,2,3 обозначены плечи циркулятора (по порядку).

№ 159
В шестиполосных делителях мощности различают главный вход 1 и два выхода 2 и 3, образующих реактивный шестиполюсник, который не может быть согласован одновременно по всем трем входам. Чтобы обеспечить согласование и развязку входов 2 и 3, необходимо ввести в схему:
• дополнительную проводимость;
• дополнительное сопротивление.

№ 160
Декомпозиция устройств СВЧ предусматривает замену каждого выделенного базового элемента некоторой схемой замещения, состоящей из сосредоточенных элементов:
• LCR и отрезок линии передачи.