дипломы,диссертации,курсовые,контрольные,рефераты,отчеты на заказ

Электродинамика и распространение радиоволн
Соколова Ж.М., Мандель А.Е.
Кафедра РЗИ
Томск-2000

№ 1
Если диэлектрическая проницаемость среды представлена тензором
Диэлектрическая проницаемость среды, а вектор =E0, векторы и расположены под углом:
• 60°.

№ 2
Вектор 1 направлен под углом 60 градусов к границе раздела двух сред, диэлектрические проницаемости которых относятся как ε12=1/√(3). Поверхностный заряд отсутствует. Угол α2 между 2 и границей раздела:
• 45°.

№ 3
Поток вектора плотности полного тока пол=(δ0/r)00 - постоянная величина) через поверхность цилиндра, высота которого h, радиус - a:
• δ02πh.

№ 4
В однородной и изотропной среде задано распределение вектора =E0cos(wt-kz). Определите вектор .
Вектор H.

№ 5
Плотность тока в среде =(σ1Ex2Ez)0Ey+(-σ1Ex2Ez), тензор удельной проводимости:
Тензор удельной проводимости.

№ 6
Вектор напряженности электрического поля в декартовой системе координат имеет единственную составляющую Ey отличную от нуля. Вектор Пойнтинга будет иметь составляющие:
• Пxz.

№ 7
Мгновенные значения векторов поля в фиксированный момент времени известны и равны =0cos(wt+θ1), =0cos(wt+θ2). Мгновенное значение вектора Пойнтинга:
• 1/2[0*0]cos(θ12)+1/2[0*0]cos(2wt+θ12).

№ 8
Величина и направление силы F, воздействующей на заряд q=10-5 Кл движущийся со скоростью =106 м/c в магнитном поле вектора =10-2(-):
=0,1+).

№ 9
Выражение вектора для неоднородного диэлектрика с параметром
Параметр неоднородного диэлектрика если задано электрическое поле вида =Ex-Ey. Значение Ex и Ey.
0(1+y)(Ex-Ey); Ex=C1; Ey=C2/(1+y).

№ 10
В однородной и изотропной среде известен вектор =H0sin(wt-kx).
• Вектор .

№ 11
Пучок электронов имеет вид длинного цилиндра с радиусом а, обладает скоростью V0 и плотностью объемного заряда ρ0=const. Напряженность магнитного поля на расстоянии b, причем b>a:
b=(ρ0V00)/(2b).

№ 12
Граница раздела двух однородных и изотропных сред, имеющих электродинамические параметры ε1 и ε2, имеет уравнение x=0. В первой среде известен вектор напряженности 1=E0cosξx+E0cosηy. Поверхностные заряды отсутствуют. Вектор 2 вблизи границы:
2=E0ε12+E0cosηy.

№ 13
Граничные условия в векторной форме для тангенциальных составляющих векторов поля и , учитывая, что вектор нормали к плоскости S образует с 0 и 0 правую тройку 0=[0*].
Граничные условия в векторной форме
• [ × (1-2)]=0; [ × (1-2)]=поверх.

№ 14
Поток вектора
Поток вектора через поверхность куба через поверхность куба, сторона которого а (среда однородна и изотропная):
• -10a².

№ 15
Поверхностная плотность заряда на границе y=0, если известны параметры ε10, ε2=3ε0 и векторы напряженности электрического поля в средах 1=3cosξy cos(kz+wt), 2=cosξy cos(kz+wt):
• 0.

№ 16
В морской воде и сухой почве при распространении волны с частотой f=105 Гц, если электрофизические параметры как на графике (справка: Jпол.=Jсмещ.+Jпровод.)
Электрофизические параметры d морской воде и сухой почве
могут существовать токи
• Jполн.вода=Jпровод.; Jполн.почва=Jпровод+Jсмещ..

№ 17
Для системы двух полубесконечных металлических электродов получено общее решение уравнения Лапласа в виде θ=(A0Ln r+B0)*(C0α+D0)+∑λ((Aλrλ+Bλr)*(Cλsinλα+Dλcosλα)). Определите константы и получите решение для θ.
Система двух полубесконечных металлических электродов
• θ=(U2-U1)α/α0+U1.

№ 18
В неоднородной среде с диэлектрической проницаемостью ε=ε0y электростатическое поле зависит только от координаты y в области a<y<b. Объемные заряды отсутствуют. Выражения для напряженности и потенциала:
=(C1/(ε0y)); θ=-C10 ln y+C2.

№ 19
Плотность тока во второй среде, если напряженность электрического поля в первой среде имеет вид 1=(+)E0, где E0=const, а удельной проводимости сред заданы.
Удельная проводимость сред
2=(σ12)E0.

№ 20
Из точки А(3,6,0) в точку В(9,-7,3) перемещается заряд q в поле =E1+E2-E3. Работа, совершаемая полем:
• A=q(6E1-13E2-3E3).

№ 21
Потенциал поля, если вектор напряженности электростатического поля равен = Asin kx + Bsin ky, (A,B - const):
• θ = (A/k)cos kx + (B/k)cos ky.

№ 22
Векторное поле задано выражением =(E0/r3)(02cosϑ+sinϑ). Уравнение векторных линий:
• r=(c*sinϑ)2.

№ 23
Система длинных заряженных нитей (l>>ri).
Система длинных заряженных нитей
Поперечные размеры нитей малы. Среда - воздух. Потенциал в точке M(x,y):
• θM = (q1/2πεl) ln(r2/r1) + (q2/2πεl) ln(r3/r4).

№ 24
Куб со стороной а. Начало координат расположено в вершине. Диэлектрическая проницаемость среды ε. Потенциал электростатического поля внутри задается выражением θ=x²-z². Энергия электростатического поля, запасенная в объеме куба:
• 4/3 εa5 дж.

№ 25
Пространство между двумя металлическими пластинами, находящимися на расстоянии d друг от друга (d много меньше линейных размеров пластины), заполнено диэлектриком с проницаемостью εa=3ε0 d/y. Одна пластина заземлена (при y=0), а на другой потенциал U. Потенциал и поверхностная плотность заряда на электроде y=d:
• θ=Uy²/d²;
• ξ=6Uε0/d.

№ 26
Шар радиусом b, помещен на высоте h над проводящей плоскостью. Диэлектрическая проницаемость среды εa=3ε0 Ф/м. Принять b<<h. Собственная емкость шара:
• C=24πε0bh/(2h-b).

№ 27
Внутренняя индуктивность цилиндрического проводника μ=μ0 длиной 2 см и радиусом 2 мм на низких частотах:
• L=10-7 Гн.

№ 28
Для провода длиной l, радиусом a и μ=μ0, собственная энергия магнитного поля при протекании тока J:
• W = μ0J2l / 16π Дж.

№ 29
Соотношение для определения в объеме V энергии магнитного поля, созданного системой линейных токов, если известен векторный потенциал в этом поле:
Определение в объеме энергии магнитного поля.

№ 30
Соотношение для определения энергии электростатического поля в объеме V, если известно выражение для потенциала, созданного зарядами:
Определение энергии электростатического поля в объеме.

№ 31
На кольцевом сердечнике из ферромагнитного материала (μ>>1) намотано 3 витка (N=3). Рассеянием поля H пренебречь.
Кольцевой сердечник из ферромагнитного материала
Индуктивность этой катушки:
• LN=(μhN2/2π) ln(b/a).

№ 32
Решение уравнения ∇²(z)=μz для векторного потенциала в магнитном поле токов:
(z)=μz3/6+C1z+C2).

№ 33
Два концентрических витка с радиусами R2 и R1, причем R2>>R1, находящимися друг относительно друга по оси z на расстоянии l. Считать, что магнитное поле на оси витка определяется соотношением
Магнитное поле на оси витка, где z - осевая координата. Взаимная индуктивность:
Взаимная индуктивность.

№ 34
Работа, которую необходимо затратить на перемещение заряда q Кл из точки М(3,5,0) в точку N(-7,9,2) в электрическом поле =(2+5+10) В/м:
• A=20q, КлВ.

№ 35
Длина волны, распространяющейся в воздухе, составляет 1м. Длина волны при той же частоте в меди и свинце (σСи=5,65*107 1/ом*м; σPb=0,48*107 1/ом*м; μ=μ0; ε=ε0):
• 0,024 мм; 0,083 мм.

№ 36
Амплитуда напряженности магнитного поля плоской электромагнитной волны, распространяющейся в среде с параметрами μr=1, σ=2*10-4 см/м εa=4ε0, в плоскости z=0 равна 1 А/м. Частота сигнала 107 ГГц. Среднее значение плотности потока энергии волны на расстоянии z=1 м от начала координат:
• 87,9 Bm/м2.

№ 37
Коэффициент затухания электромагнитной волны с частотой f=106 Гц, распространяющейся в морской воде, параметры которой σвода=0,45*102 1/ом*м εr вода=81, μ=μ0:
• 115,6 дБ/м.

№ 38
Выражение вектора и среднее значение вектора Пойнтинга для плоской электромагнитной волны, в свободном пространстве, заданной вектором =E0ejkz.
=-(E0/W0)ejkz; =-(E02/2W0).

№ 39
Удельная энергия электромагнитного поля, переносимого плоской волной, распространяющейся по оси y в среде εa=9ε0, μ=μ0, σ=0 на частоте f=106 Гц, если амплитуда напряженности электрического поля E0=104 B/м.
• 3,98*10-3 Дж/м3.

№ 40
В среде с параметрами εr=2,25, μr=1, σ=0 распространяется плоская электромагнитная волна с амплитудой напряженности электрического поля 100 в/м. Среднее значение энергии, переносимое волной в направлении распространения:
• 19,90 Bm/м2.

№ 41
Среднее значение потока энергии плоской электромагнитной волны распространяющейся в среде εa, μa, tg δε < 1 на частоте ω, в плоскости z=const:
Среднее значение потока энергии плоской электромагнитной волны.

№ 42
Плоская волна линейной поляризации распространяется в положительном направлении оси x в свободном пространстве. Ее вектор в виде суммы волн круговой поляризации:
=(E0/2)(+j)e-jkx+(E0/2)(-j)e-jkx.

№ 43
Плоская электромагнитная волна распространяется в среде с параметрами εa=2ε0, μa0, σ=3 1/ом*м вдоль координаты x. Мгновенные значения векторов поля и на частоте f=107 Гц:
=Eme-10,9xcos(wt-10,9x); =(Em/3,63)e-10,9xcos(wt-10,9x-π/4).

№ 44
Средняя плотность потока энергии плоской волны круговой поляризации, распространяющейся в среде без потерь и имеющей вектор напряженности электрического поля вида m=(E0/2)(+j)e-jkx:
• (E02/4W0).

№ 45
Уравнение Гельмгольца для вектора электрического поля и для областей, содержащих источники с токами cm и зарядами ρ̇cm, для среды с параметрами εa, μa:
Уравнение Гельмгольца для вектора электрического поля.

№ 46
Волны, распространяются в морской воде с параметрами εa=81ε0, μa0, σ=0,45*102 1/ом*м. Частота сигнала 106 Гц. Фазовая скорость, длина волны и коэффициент затухания:
• Vφ=4,7*105 м/c; λв=0,47 м; α=13,31 1/м.

№ 47
Две плоских волны, электрические поля которых имеют вид 1=2,1cos(wt-kz); 2=1,2cos(wt-kz+π/2), пришли в точку z=const. Вид поляризации общего поля:
• эллиптическая поляризация с левым вращением.

№ 48
Выражения полей векторов и плоской волны, частота которой 106 Гц, распространяющейся в сухой почве с параметрами εa=2ε0, μa0, σ=10-2 1/ом*м, вдоль координаты z:
=Ae-0,2(1+j)z; =(A/19,8)e-0,2(1+j)ze-jπ/4.

№ 49
Пучок оптического квантового генератора имеет площадь поперечного сечения 4 мм2. Мощность генератора 1 Вт. Полагая, что в пределах пучка излучение генератора представляет собой плоскую электромагнитную волну, напряженность электрического поля:
• 13,73 B/мм.

№ 50
Плоская электромагнитная волна имеет частоту f=107 Гц и распространяется в среде с параметрами εa=4ε0, μ=μ0, σ=2*10-4 1/Ом*м. Амплитуда напряженности магнитного поля при z=0 равна 10 А/м. Плотность потока энергии волны на расстоянии z=1 м по отношению к началу координат изменится:
• на 4%.

№ 51
Особенности, соответствущие волнам, распространяющимся в проводящих средах:
• энергия полей сосредоточена в скин-слое;
• фазовая скорость увеличивается с ростом частоты.

№ 52
Диаграммы направленности магнитного диполя в дальней зоне.
Диаграммы направленности магнитного диполя в дальней зоне
Они снимались:
• Рис.1: в плоскостях 0 ≤ θ ≤ 2π, ϑ=π/2;
• Рис.2: диаграмма снята при 0 ≤ ϑ ≤ π, α-const.

№ 53
К магнитному диполю заданных размеров подводится сторонний ток Jcm.m постоянной величины, но изменяющийся по частоте. Мощность излучения диполя от частоты в дальней зоне:
• Pизл=K*f4.

№ 54
Дифференциальные уравнения для электродинамических потенциалов и , которым они удовлетворяют в изотропных и однородных средах для гармонических во времени сторонних источников.
Дифференциальные уравнения для электродинамических потенциалов.

№ 55
Отличие функции направленности по мощности от функции направленности по электрическому полю для магнитного диполя в дальней зоне:
• Fp(α,ϑ)=sin2ϑ; FE(α,ϑ)=sin,ϑ.

№ 56
Теорема взаимности для случая, где (1) - передающая телевизионная антенна в объеме V1, а в объеме V2 - приемная антенна телевизора (2). Антенны находятся на расстоянии r >> λ.
Передающая и приемная телевизионная антенна
Теорема взаимности.

№ 57
Известно, что
(в сферической системе координат). Вектор :
.

№ 58
Виток с током (магнитный диполь), если его диаграмма направленности в экваториальной плоскости имеет вид окружности:
Виток с током - магнитный диполь
• расположен в экваториальной плоскости.

№ 59
Выражения векторов m и m магнитного диполя в дальней зоне по известным выражениям электрического диполя ϑэ и αэ:
• E ↔ H; ε ↔ -μ; ; p=-Jcml/w; m=JcmμS.

№ 60
Соотношения для полей электрического диполя в дальней зоне по известным полям магнитного диполя: Eαm=((Jmk2SW0)/(4πr))sinϑ*e-jkr; Hϑm=((Jmk2S)/(4πr))sinϑ*e-jkr.
• Hαэ=-((Jэlk)/(4πr))sinϑ*e-jkr; Eϑэ=(kHαэ)/(ωε).

№ 61
Мощность, излучаемую элементарным электрическим излучателем в сферический сектор, ограниченный углами ϑ1=90°, ϑ2=88°, при длине излучателя 5 см, амплитуда тока 10 А, длина волны 5 м:
• 10,36*10-2 Bm.

№ 62
Мощность излучения элементарной рамки с током, если на расстоянии 500 м в экваториальной плоскости создается электрическое поле с амплитудой 100 мВ/м:
• 27,76 Вт.

№ 63
В электрической цепи существует ток с частотой 50 Гц и амплитудой 10 А. Площадь, ограниченная контуром цепи, составляет 4 м². Мощность, теряемая цепью за счет излучателя:
• 1,92*10-20 Bm.

№ 64
Малая квадратная рамка в точке с координатами r =1000 м, ϑ=π/2. Амплитуда тока в рамке 1 А. Рамка лежит в экваториальной плоскости и имеет размер стороны 0,1λ0. Амплитуды векторов напряженности электрического и магнитного полей:
• 11,838*10-3 B/м; 0,0314*10-3 А/м.

№ 65
Условие калибровки:
• div+jwμαεα=0, оно вводится для упрощения уравнений для и .

№ 66
Отличие магнитных полей элементарного магнитного излучателя в ближней (Hбл) и дальней (Hд) зонах:
бл=H0+Hϑб0; д=Hϑд0;
• H, Hϑб ≈ 1/r³; Hϑд ≈ 1/r.

№ 67
Определение полей и через динамические потенциалы и θ в случае электрического диполя:
.

№ 68
Диаграмма направленности элементарного электрического диполя:
Диаграмма направленности элементарного электрического диполя
• снята в меридиональной при α-const.

№ 69
Отрезок провода длиной l можно считать элементарным электрическим излучателем на длине волны λ:
• если l << λ; Jcm=const.

№ 70
Функция направленности элементарного электрического диполя по мощности в экваториальной плоскости имеет вид:
• F=1.

№ 71
Условие, при котором волна любой поляризации, падающая на границу раздела двух сред под произвольным углом, во второй среде распространяется почти вдоль нормали к границе раздела:
• вторая среда - металл.

№ 72
Граничные условия Леонтовича применяются:
• когда |n1/n2| << 1; Δ02 << R2 (R2 - радиус кривизны, Δ - глубина скин-слоя).

№ 73
Нельзя пользоваться граничными условиями Леонтовича для волны частотой 0,1 МГц, падающей из воздуха на границу двух разных сред, имеющих параметры:
1) ε10, μ1=100μ0, σ1=1 1/ом*м,
2) ε2=10ε0, μ20, σ=10-2 1/ом*м,
при кривизне поверхности границы:
• R1 ≥ 16 см R2 ≥ 160 см.

№ 74
Соотношение волновых сопротивлений двух диэлектрических сред, если на границу раздела падает нормально плоская электромагнитная волна, и во второй среде среднее значение плотности потока мощности составляет 25% от этой величины в 1 среде:
• W1/W2=3.

№ 75
Плоская электромагнитная волна падает нормально на границу раздела воздух-диэлектрик с параметрами εr=4, μr=1, σ=0. Среднее значение плотности потока энергии в диэлектрике, если среднее значение плотности потока энергии падающей волны 4 Bm/м²:
• 32/9 Bm/м².

№ 76
На границу раздела двух сред падает волна под углом θn.
Граница раздела двух сред
• поляризация волн - вертикальная;
• угол θn - критический, т.к. угол преломления ϑ=π/2.

№ 77
Горизонтально поляризованная волна падает под углом 30 градусов в первой среде. Параметры среды:
1) ε10, μ10, σ1=0;
2) ε2=100ε0, μ20, σ0=0.
Коэффициенты отражения и преломления:
• Rr=0,84, Tr=0,16.

№ 78
Законы Снеллиуса
Считать θппад, θоот. Законы Снеллиуса:
• θпадom; n,²sinϑ=n1sinθпад.

№ 79
Когда волна горизонтальной поляризации падает под углом θ на границу раздела двух сред с параметрами ε1, μ1, ε2, μ2, то (в теории явлений на границе) должны зависеть от этих параметров и угла падения:
• коэффициенты отражения и преломления.

№ 80
Вертикально поляризованная волна падает под углом 30 градусов в первой среде. Параметры среды:
1) ε10, μ10, σ1=0;
2) ε2=100ε0, μ20, σ0=0.
Коэффициенты отражения и преломления:
• RB=0,793, TB=1,793.

№ 81
Вертикально поляризованная волна падает на границу раздела двух диэлектрических сред под углом α, лежащим в пределах 0<α<π/2. У отраженной волны электрофизическими величинами ε, μ должен определяться:
• коэффициент отражения.

№ 82
При падении плоской волны на границу раздела 2-х сред, плоскость равной фазы волны и плоскость равной амплитуды во второй среде не совпадают (считать n21=n2/n1),
• когда угол падения θ>arcsin n21.

№ 83
Полное внутреннее отражение волны от границы раздела двух сред наблюдается,
• когда θпад>arcsin n21.

№ 84
Волны распространяются в диэлектрических волноводах (εq),
• если θ>arcsin(|nq/n0|).

№ 85
Зависимость коэффициента отражения вертикально-поляризованной волны от угла падения на границу раздела двух сред, имеющих волновые сопротивления W1 и W2.
Зависимость коэффициента отражения вертикально-поляризованной волны
Электрофизические параметры или волновые сопротивления для кривых 1,2,3:
• W2(3)>W2(2)>W2(1); W1 - воздух.

№ 86
Волна произвольной поляризации падает на границу раздела двух сред. Коэффициент преломления равен 0, а коэффициент отражения равен 1 и -1:
• если среда - идеальный металл, Rв=1, Rг=-1.

№ 87
Чтобы плоская волна не отражалась от второй среды, необходимо:
• чтобы волна падала под углом Брюстера.

№ 88
На плоский медный лист достаточно больших размеров нормально падает плоская волна с длиной 0,1 м. Амплитуда напряженности электрического поля волны составляет Em=103 B/м. Мощность, теряемая на нагрев 1 см2 поверхности листа в средней его части, если удельная проводимость меди 6*107 1/ом*м:
• 3,57*103 Bm.

№ 89
В теории волноводов, из уравнений

где χ - поперечное волновое число; β - постоянная распространения.
• можно определить поперечные компоненты и через продольные.

№ 90
Волновод прямоугольного сечения (a × b). Если рабочую частоту оставлять неизменной, а волновод полностью заполнять диэлектриком с относительной диэлектрической проницаемостью εr2r1>1:
• длина волны λB с ростом εr уменьшается.

№ 91
По формуле:

в волноводе следует определять связь между поперечными компонентами полей:
• для Е-волн.

№ 92
Фазовая постоянная распространения волны H02 в прямоугольном волноводе, заполненном диэлектриком на длине волны λ0 (размеры волновода (a × b)) будет иметь вид:
Фазовая постоянная распространения волны в прямоугольном волноводе.

№ 93
Чтобы установить (убедиться) что в прямоугольном волноводе (a × b) на частоте f распространяется волна типа H20, необходимо:
• оценить выполнение неравенства f>fкр H20.

№ 94
Структура поля в поперечном и продольном сечениях прямоугольного волновода
Структура поля в поперечном и продольном сечениях прямоугольного волновода
• представлена для типа волны H11.

№ 95
Картина токов в стенках прямоугольного волновода
t-const.
Она справедлива для типа волны:
• E11.

№ 96
Размеры прямоугольного волновода a × b для работы в диапазоне частот от 3,2 ГГц до 4,0 ГГц на основном типе волны (b=0.5a):
• 72 × 36 мм2.

№ 97
Из уравнения κ222=0 в теории волноводов можно определить:
• постоянную распространения волны в волноводе.

№ 98
Типы волн, наиболее широко использующиеся для передачи энергии в волноводах:
• в круглом - H11, в прямоугольном - H10, в коаксиальном - T.

№ 99
Основной признак волн TE или H в волноводах:
• Hz ≠ 0, Ez=0.

№ 100
Из выражения
Поперечные электрические компоненты через поперечные магнитные, k - волновое число свободного пространства:
• можно определить поперечные электрические компоненты через поперечные магнитные для линий с волнами типа Т.

№ 101
В волноводах могут распространятся:
• длины волн λ0кр; частоты f>fкр.

№ 102
Набор граничных условий для случая прямоугольного волновода:
Прямоугольный волновод
• #ris31.bmp.

№ 103
Мощность, переносимая по прямоугольному волноводу (вдоль оси Z) в случае волны типа H10:
• Hx | x=0,a=0; Hy | y=0,b=0.

№ 104
В волноводе a × b=10 × 5 см2 напряженность электрического поля в максимуме волны основного типа равна Em=103 В/м. Амплитуда поперечного и продольного магнитного поля, а также передаваемая мощность при λ=15 см:
• Hxm=1,75 A/м ; Hzm=1,99 A/м;
• P=2,194 Вт.

№ 105
Уравнение Гельмгольца для магнитных полей в областях, содержащих источники с токами cm и зарядами ρ̇cm, для сред с параметрами εa и μa:
.

№ 1
Радиоволны частотой 15 МГц:
• Короткие волны.

№ 2
Передающая антенна излучает сигнал мощностью 100 Вт и находится на расстоянии 10 км от приемной. Коэффициент направленного действия обеих антенн 1000, длина радиоволны 40 см. (Считать π2 ≈ 10). Мощность сигнала в приемной антенне при распространении радиоволн в свободном пространстве:
• 0,1 мВт.

№ 3
Фазы волн, пришедших в точку приема из первой и пятой зон Френеля, различаются на величину:
• 4π.

№ 4
Радиус первой зоны Френеля для середины трассы протяженностью 40 км при длине волны передатчика 1 м:
• 10 м.

№ 5
Расстояние прямой видимости при одних и тех же высотах поднятия антенн больше:
• на Земле, чем на Луне.

№ 6
Интерференционная формула применима для расчета радиотрасс, когда приемная и передающая антенны:
• подняты над земной поверхностью.

№ 7
Сферичность земли при расчете радиотрасс с использованием интерференционной формулы Введенского, учитывается:
• с помощью приведенных высот.

№ 8
Интерференционная формула Введенского:
Интерференционная формула Введенского.

№ 9
Можно считать поверхность Земли плоской, если высота неровностей 2 м, угол падения радиоволны на земную поверхность 60°, для диапазонов радиоволн:
• СДВ, ДВ, СВ.

№ 10
Суть “идеализации” в формуле идеальной радиопередачи:
• Не принимается во внимание кривизна земной поверхности, ей приписываются свойства идеального проводника.

№ 11
Поле в дальней зоне, излучаемое вертикальным вибратором, расположенным на полупроводящей Земной поверхности, имеет:
• вертикальную и горизонтальную составляющие.

№ 12
Амплитуда напряженности электрического поля, создаваемая вертикальным вибратором, расположенным вблизи идеально проводящей, плоской поверхности больше амплитуды напряженности электрического поля, создаваемой вибратором той же мощности в свободном пространстве:
• в √2 раз.

№ 13
Численное расстояние в формуле Шулейкина - Ван-дер-Поля:
• ρ=πr/(λ*|ε|).

№ 14
Расстояние прямой видимости за счет тропосферной рефракции при градиенте коэффициента преломления тропосферы dn/dh=-R0/2:
• увеличится в √2 раз.

№ 15
Радиус кривизны траектории луча в тропосфере при изменении градиента показателя преломления от dn/dh=-3*108м-1 до dn/dh=-6*108м-1:
• Уменьшится в 2 раза.

№ 16
Эквивалентный радиус Земли для тропосферы с градиентом показателя преломления dn/dh=-4*108м-1:
• 3R0/4 раз.

№ 17
Критическая тропосферная рефракция
критической тропосферной рефракции соответствует:
• третий луч.

№ 18
Замирания сигналов в линиях радиосвязи с тропосферным рассеянием вызваны:
• Флуктуациями неоднородностей тропосферы.

№ 19
Волновой процесс в среде, где ε<0:
• возможен, но при условии, что и магнитная проницаемость (?) тоже отрицательная.

№ 20
Собственная частота ионизации электронного газа, если концентрация электронов в нем увеличится в 4 раза:
• увеличится в 2 раза.

№ 21
Высота точки отражения в ионосфере при уменьшении частоты радиоволны:
• уменьшится.

№ 22
Максимальная электронная концентрация Nmax=5*106 эл/см³. Критическая частота для вертикально падающей на ионосферу волны.:
• 20 МГц.

№ 23
- падающей на ионосферу под углом 60°:
• 40 МГц.

на главную база по специальностям база по дисциплинам статьи

Другие статьи по теме

 
дипломы,курсовые,рефераты,контрольные,диссертации,отчеты на заказ